Lavpasled: Forskelle mellem versioner
Content deleted Content added
Barklund (diskussion | bidrag) →Phasordiagram og faseforhold: formel- og forklaringssimplificering |
Barklund (diskussion | bidrag) m →Frekvensgang og overgangsspænding: exit <br> |
||
Linje 15:
Nederst til venstre på illustrationen ses et såkaldt Bode-diagram, som viser hvor stor udgangssignalets [[amplitude]] er i forhold til indgangssignalets ditto: Indtil en vis frekvens <math>f_0</math>, kaldet ''overgangsfrekvensen'' eller ''grænsefrekvensen'', "slipper" signalet igennem ved næsten fuld styrke. Ved frekvenser over overgangsfrekvensen dæmpes signalet gradvist mere og mere efterhånden som frekvensen stiger. For frekvenser et godt stykke over overgangsfrekvensen gælder mere præcist, at for hver gang frekvensen fordobles, "taber" udgangssignalet yderligere 6 [[decibel]] i styrke, svarende til 20 dB hvis frekvensen stiger til det 10-dobbelte.
Overgangsfrekvensen defineres som det sted hvor signalet dæmpes til <math>\sqrt{\frac{1}{2}}</math> af sin oprindelige styrke, svarende til ca. 3 dB. Hvis modstandens værdi er <math>R</math> og kondensatorens <math>C</math>, kan man beregne overgangsfrekvensen med denne formel:
<math>f_o = \frac{1}{2 \cdot \pi\ \cdot R \cdot C}</math>
Når leddet arbejder ved lige netop overgangsfrekvensen, er impedansen i kondensatoren netop lige så stor som den rent ohmske modstand i modstanden: I den situation svarer leddet jo til en spændingsdeler med to lige store "modstande".
Man kan beregne føromtalte fasevinkel ved en given frekvens <math>f</math>i forhold til overgangsfrekvensen <math>f_0</math>, idét [[trigonometri]]en giver det simple forhold mellem en vinkel i en [[retvinklet trekant]] og de to kateter:
<math>\tan \theta\ = \frac{f}{f_0}</math>
| |||